Se llama lazamiento oblicuo el lazamiento de cualquier objeto cuya velocidad inicial forme en un ángulo distinto de \(90^0\) con la superficie de la Tierra .
Aquí se considera sólo el caso sin fricción, lo que descarta la resistencia del aire, además de despreciar la variación de la gravedad con la altura. Es decir, este estudio sirve para objetos que tienen poca resistencia aerodinámica, por ejemplo una flecha, y sólo para movimientos cercanos a la superficie de la Tierra.
Esta metodología no se puede utilizar para tratar el movimiento de un cohete, ya que, en este caso durante el movimiento del cohete la gravedad cambiará de acuerdo con la altura de la trayectoria y la resistencia aerodinámica dependerá de la forma del cohete, y por lo tanto no es posible despreciar tales características del movimiento.
En este tipo de lanzamiento la aceleración es debida únicamente a la gravedad de la Tierra.
Para facilitar el análisis de estos tipos de problemas, el movimiento se separa en dos componentes:
La figura anterior muestra un lanzamiento oblicuo. Si la velocidad \(v_0\) se descompone en el eje \(x\) , \(v_{0x} = v_0 cos(\alpha_0)\) , y en el eje \(y\) , \(v_{0y} = v_0 sen(\alpha_0)\), las siguientes funciones de tiempo de las posiciones se pueden escribir: \begin{align} y(t) &= y_0 + v_0 sen(\alpha_0) t - g\frac{t^2}{2} \notag \\ x(t) &= x_0 + v_0 cos(\alpha_0) t \notag \end{align} y las ecuaciones velocidades dependientes del tiempo son: \begin{align} v_y(t) &= v_0 sen(\alpha_0) - gt \notag \\ v_x(t) &= v_0 cos(\alpha_0) \notag \end{align}
En el caso particular , del lazamiento oblicuo, en que el móvil regresa a la misma altura del cual fue lanzado, con una velocidad inicial dada \(v_0\) en un ángulo \(\alpha_0\) a la horizontal, el alcance \(\Lambda\) es $$ \Lambda = \frac{v_0^2 sen(2 \alpha_0)}{g}, $$ y la altura máxima \(H\) es $$ H = \frac{(v_0 sen(\alpha_0))^2}{2 g}.$$
También es importante a observar que: